![]() |
![]() |
П |
![]() ![]() |
|
Пар
|
Газообразное состояние, в которое переходит вещество в результате испарения, сублимации или кипения.
Обычно пар находится в контакте с конденсированной фазой. Понятия газа и пара почти полностью эквивалентны; к газам относят вещества при температуре выше критической, поэтому при повышении давления газ не переходит в конденсированное состояние. Процесс конденсации возможен лишь из парообразного состояния, т. е. при температуре ниже критической. |
|
|
Парциальное давление
|
Часть общего давления, относящаяся к одному из компонентов газовой смеси. Равно давлению, которое он оказывал бы в отсутствие
всех других компонентов смеси, т. е. в том случае, когда масса данного компонента, содержащаяся в газовой смеси, одна занимала
бы весь объём.
Понятие парциального давления применимо только к идеальным газам. |
|
|
Паскаля закон
|
Основной закон гидростатики, согласно которому давление на поверхности жидкости, произведённое внешними силами, передаётся жидкостью одинаково во всех направлениях. Установлен Б. Паскалем, опубликован в 1663. |
|
|
Плавание тел
|
Состояние равновесия твёрдого тела, частично или полностью погружённого в жидкость (или газ).
Основная задача теории плавания тел - определение равновесия тела, погружённого в жидкость, выяснение условий устойчивости равновесия. Простейшие условия плавания тел указывает закон Архимеда. Если тело погрузить в жидкость до какой-нибудь плоскости возможной грузовой ватерлинии ab (см. рис), то на тело будут действовать направленная перпендикулярно этой плоскости (т. е. вертикально вверх) выталкивающая сила F, проходящая через центр А, и численно равная ей сила тяжести Р. Как доказывается в теории плавания тел, направление силы F совпадает одновременно с направлением нормали n к поверхности II в точке А.
|
|
|
Плазма
|
Частично или полностью ионизованный газ, в котором плотности положительных и отрицательных зарядов практически одинаковы. |
|
|
Поверхности уровня | Множество всех точек пространства с одинаковыми значениями скалярного поля. |
Пример | ![]() Рис. 1. Сечение поверхностей уровня плоскостью, проходящей через точки расположения зарядов. |
|
|
Поверхностный интеграл первого рода |
Интеграл от скалярной функции f по поверхности S :
![]() |
Интерпретация | Если функция f описывает плотность распределения заряда вдоль поверхности S, то интегрирование этой функции по области S дает величину заряда поверхности. |
|
|
Поверхностный интеграл второго рода |
Интеграл по поверхности S от проекции векторной функции
A на направление нормали к S :
|
Пример | Если векторную функцию A(x, y, z) интерпретировать как скорость течения жидкости, то интегрирование этой функции по области S дает объем жидкости, протекающей в единицу времени через поверхность S. |
|
|
Поле векторное
|
Векторная функция A (M) положения точки M,
заданная в некоторой области пространства.
В прямоугольной системе координат положение точки определяется декартовыми координатами x, y и z. Поэтому задание векторного поля A (M) равносильно заданию векторной функции A (x, y, z). |
Примеры |
|
|
|
Поле потенциальное |
Векторное поле A, которое может быть представлено в виде градиента
некоторого скалярного поля φ:
A = grad φ.
|
Примеры |
|
|
|
Поле скалярное | Скалярная функция φ (M) положения точки, заданная в некоторой области пространства. |
Примеры |
|
|
|
Поток векторного поля через поверхность |
Поверхностный интеграл второго рода от векторной функции
A(x, y, z) по поверхности S:
|
Пример | Поток векторного поля E = r/r3 через поверхность сферы радиуса R равен 4π. |
Производная скалярного поля по направлению вектора |
Скорость изменения скалярного поля φ в направлении, заданном вектором:
![]() |
Пример |
Пусть φ = 1/r, где r – величина радиус-вектора r.
Тогда производная скалярного поля φ по направлению вектора r равна 1/r2. |
![]() |
![]() |